材料力學(xué)

內(nèi)容概要

　　《材料力學(xué)（第3版）》是在《材料力學(xué)》（第2版，1991年出版）的基礎(chǔ)上，保持原版本概念確切、內(nèi)容豐富的特色，按照教育部高等學(xué)校力學(xué)教學(xué)指導(dǎo)委員會力學(xué)基礎(chǔ)課程教學(xué)指導(dǎo)分委員會最近編制的“材料力學(xué)課程教學(xué)基本要求（B類）”修訂而成的。全書分十四章，內(nèi)容包括緒論、軸向拉伸和壓縮、剪切、扭轉(zhuǎn)、截面的幾何性質(zhì)、彎曲內(nèi)力、彎曲應(yīng)力、彎曲變形、簡單超靜定問題、應(yīng)力狀態(tài)和強度理論、組合變形、壓桿穩(wěn)定、能量方法、動荷載·交變應(yīng)力?！　　恫牧狭W(xué)（第3版）》適用于高等學(xué)校建筑學(xué)、交通、材料、環(huán)境、工業(yè)設(shè)計、測控、精密儀器、電氣等專業(yè)的中、少學(xué)時材料力學(xué)課程教學(xué)，亦可供相關(guān)工程技術(shù)人員參考和學(xué)生自學(xué)。

書籍目錄

第一章 緒論 1—1 材料力學(xué)的任務(wù) 1—2 可變形固體的性質(zhì)及其基本假設(shè) 1—3 材料力學(xué)所研究的主要構(gòu)件的幾何特征 1—4 外力及其分類 1—5 內(nèi)力·截面法 1—6 應(yīng)力 1—7 應(yīng)變 1—8 桿變形的度量及其基本變形形式 習(xí)題 第二章 軸向拉伸和壓縮 2—1 概述 2—2 軸力計算及軸力圖 2—3 橫截面和斜截面上的應(yīng)力 2—4 拉（壓）桿的變形—胡克定律·橫向變形因數(shù) 2—5 桿內(nèi)的應(yīng)變能 2—6 許用應(yīng)力·強度條件 2—7 材料在拉伸和壓縮時的力學(xué)性能 2—8 安全因數(shù)·許用應(yīng)力 2—9 應(yīng)力集中的概念 習(xí)題 第三章 剪切 3—1 剪切的實用計算 3—2 純剪切應(yīng)力狀態(tài)的研究 習(xí)題 第四章 扭轉(zhuǎn) 4—1 概述 4—2 外力偶矩和扭矩的計算·扭矩圖 4—3 等直圓桿在扭轉(zhuǎn)時的應(yīng)力 4—4 等直圓桿在扭轉(zhuǎn)時的變形和桿內(nèi)的應(yīng)變能 4—5 強度條件·剛度條件 4—6 非圓截面等直桿純扭轉(zhuǎn)理論的主要結(jié)果 習(xí)題 第五章 截面的幾何性質(zhì) 5—1 引言 5—2 截面的靜矩和形心位置 5—3 慣性矩和慣性積 5—4 慣性矩和慣性積的平行移軸公式及轉(zhuǎn)軸公式 5—5 截面的形心主慣性軸和形心主慣性矩 5—6 組合截面形心主慣性矩的計算 習(xí)題 第六章 彎曲內(nèi)力 6—1 概述 6—2 梁上的荷載·梁的支座及支反力的計算 6—3 剪力與彎矩 6—4 剪力方程和彎矩方程·剪力圖和彎矩圖 6—5 剪力、彎矩與分布荷載集度間的關(guān)系 習(xí)題 第七章 彎曲應(yīng)力 7—1 引言 7—2 純彎曲時梁的正應(yīng)力 7—3 純彎曲時正應(yīng)力公式的推廣·正應(yīng)力的強度條件 7—4 梁的合理截面 7—5 梁的切應(yīng)力 7—6 梁的切應(yīng)力強度校核 習(xí)題 第八章 彎曲變形 8—1 梁的撓曲線近似微分方程 8—2 撓曲線近似微分方程的積分 8—3 按疊加原理計算梁的變形 8—4 梁的剛度校核 8—5 梁內(nèi)的彎曲應(yīng)變能 習(xí)題 第九章 簡單超靜定問題 9—1 超靜定問題及其解法 9—2 拉壓超靜定問題 9—3 扭轉(zhuǎn)超靜定問題 9—4 簡單超靜定梁 習(xí)題 第十章 應(yīng)力狀態(tài)和強度理論 10—1 應(yīng)力狀態(tài)的概念 10—2 二向應(yīng)力狀態(tài)的研究 10—3 三向應(yīng)力狀態(tài)下一點處的最大應(yīng)力 10—4 三向應(yīng)力狀態(tài)下一點處的主應(yīng)變·廣義胡克定律 10—5 三向應(yīng)力狀態(tài)下一點處的應(yīng)變能密度 10—6 強度理論及其相當(dāng)應(yīng)力表達(dá)式 10—7 強度理論的應(yīng)用 習(xí)題 第十一章 組合變形 11—1 概述 11—2 斜彎曲 11—3 彎曲與拉伸（壓縮）  11—4 偏心拉伸（壓縮） 11—5 彎曲與扭轉(zhuǎn) 習(xí)題 第十二章 壓桿穩(wěn)定 12—1 關(guān)于壓桿穩(wěn)定性的概念 12—2 兩端鉸支細(xì)長壓桿的臨界力 12—3 桿端為其他約束的細(xì)長壓桿的臨界力 12—4 歐拉公式的應(yīng)用范圍·超過比例極限時壓桿的臨界應(yīng)力 12—5 壓桿的穩(wěn)定計算 習(xí)題 第十三章 能量方法 13—1 概述 13—2 桿內(nèi)應(yīng)變能的計算 13—3 卡氏第二定理 13—4 單位力法 習(xí)題 第十四章 動荷載·交變應(yīng)力 14—1 引言 14—2 構(gòu)件作勻加速直線運動或勻速轉(zhuǎn)動時的應(yīng)力計算 14—3 構(gòu)件受沖擊時應(yīng)力和變形的計算 14—4 疲勞破壞概述 14—5 交變應(yīng)力及其循環(huán)特征 14—6 材料的疲勞極限 習(xí)題 附錄 附表1 常用截面的幾何性質(zhì)計算公式 附表2 簡單荷載作用下梁的撓度和轉(zhuǎn)角 附表3 型鋼規(guī)格表（GB/T 706——2008） 參考文獻(xiàn) 習(xí)題答案 作者簡介

章節(jié)摘錄

版權(quán)頁：   插圖：   在分析拉（壓）桿斜截面上的應(yīng)力時（參見§2—3）已知，通過桿內(nèi)任意一點所作的各個截面上的應(yīng)力都隨著截面的方位而改變。從薄壁圓筒在扭轉(zhuǎn)時斜截面上的應(yīng)力分析（參見§3—2）中，同樣可以看到這種情況。一般說來，通過受力構(gòu)件內(nèi)任意一點所作的無數(shù)個方位不同的微截面上，在該點處的應(yīng)力都將隨著截面方位的不同而不同。在一般情況下研究構(gòu)件的強度計算問題時，常常需要全面研究通過構(gòu)件內(nèi)一點所作的各個微截面上的應(yīng)力。例如，梁受橫力彎曲時，在梁的橫截面上，除去離中性軸最遠(yuǎn)的兩邊緣上和中性軸上各點以外，在其他點處既有正應(yīng)力又有切應(yīng)力，當(dāng)需要按照這種點處的應(yīng)力對梁進(jìn)行強度計算時，就不能分別考慮正應(yīng)力和切應(yīng)力來寫出強度條件，因為這兩種應(yīng)力是同時存在的；要解決在這類情況下構(gòu)件的強度計算問題，就需要全面地研究通過構(gòu)件內(nèi)的一點所作各個微截面上的應(yīng)力，也就是說，要研究一點處的應(yīng)力狀態(tài)。 要研究一點處的應(yīng)力狀態(tài)，可以圍繞該點取出一個單元體（參見§1—7）。因為單元體的邊長是無窮小的量，所以，在單元體的任意一對平行面上的應(yīng)力可以認(rèn)為是相等的，而且代表了通過所研究的點并與上述平面平行的面上的應(yīng)力。知道了單元體的三個互相垂直平面上的應(yīng)力，單元體的任一斜截面上的應(yīng)力都可以通過截面法來求出，這樣，一點處的應(yīng)力狀態(tài)就完全確定了。因此，可以用單元體的三個互相垂直平面上的應(yīng)力來表示一點處的應(yīng)力狀態(tài)。 可以證明，對于任一單元體總可以找到三個互相垂直的平面，在這些平面上只有正應(yīng)力而沒有切應(yīng)力。像這種切應(yīng)力為零的平面就稱為主平面。例如，在拉（壓）桿的橫截面和縱截面上都沒有切應(yīng)力，這樣的平面就是在單向應(yīng)力狀態(tài)下的主平面；又如對于§3—2所討論的在純剪切應(yīng)力狀態(tài)下的單元體，在與切應(yīng)力r所在平面成45°和135°的斜截面上就只有正應(yīng)力而沒有切應(yīng)力，這樣的平面就是在純剪切應(yīng)力狀態(tài)下的主平面。在主平面上的正應(yīng)力稱為主應(yīng)力。三個主應(yīng)力用σ1、σ2和σ3來表示，它們是按代數(shù)值大小的順序來排列的，即σ1≥σ2≥σ3。

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《材料力學(xué)(第3版)》適用于高等學(xué)校建筑學(xué)、交通、材料、環(huán)境、工業(yè)設(shè)計、測控、精密儀器、電氣等專業(yè)的中、少學(xué)時材料力學(xué)課程教學(xué)，亦可供相關(guān)工程技術(shù)人員參考和學(xué)生自學(xué)。

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