熱學(xué)

內(nèi)容概要

　　《21世紀(jì)高等院校教材：熱學(xué)》簡明、系統(tǒng)地闡述了熱學(xué)的基本內(nèi)容。作者在準(zhǔn)確、清晰地闡述熱學(xué)基本概念和規(guī)律的同時，注重反映與熱學(xué)內(nèi)容相關(guān)的前沿學(xué)科知識以及與其他學(xué)科的聯(lián)系?！?1世紀(jì)高等院校教材：熱學(xué)》中例題內(nèi)容豐富、取材廣泛，既有利于讀者加深對基本概念和規(guī)律的理解，也有利于培養(yǎng)其分析和解決問題的能力?！　　?1世紀(jì)高等院校教材：熱學(xué)》可作為綜合大學(xué)、工科院校以及師范院校的熱學(xué)教材，也可供有關(guān)人員參考。

書籍目錄

第1章 熱學(xué)基礎(chǔ)知識與溫度 1.1 熱學(xué)基礎(chǔ)知識 1.1.1 熱現(xiàn)象及其宏觀理論 1.1.2 熱運(yùn)動與熱現(xiàn)象的微觀理論 1.2 熱力學(xué)系統(tǒng)、狀態(tài)與過程 1.2.1 熱力學(xué)系統(tǒng) 1.2.2 系統(tǒng)狀態(tài)與狀態(tài)參量 1.2.3 準(zhǔn)靜態(tài)過程 1.3 熱力學(xué)第零定律與溫度 1.3.1 熱力學(xué)第零定律 1.3.2 溫度 1.3.3 溫標(biāo) 1.4 狀態(tài)方程 1.4.1 理想氣體的狀態(tài)方程 1.4.2 混合理想氣體的狀態(tài)方程 1.4.3 實(shí)際氣體的狀態(tài)方程 1.4.4 簡單固體與液體的狀態(tài)方程 習(xí)題1 第2章 熱力學(xué)第一定律及其應(yīng)用 2.1 功與熱量 2.1.1 功 2.1.2 熱量 2.2 內(nèi)能與熱力學(xué)第一定律 2.2.1 內(nèi)能 2.2.2 熱力學(xué)第一定律 2.3 熱力學(xué)第一定律的應(yīng)用 2.3.1 熱容量與焓 2.3.2 理想氣體的內(nèi)能與焓 2.3.3 理想氣體準(zhǔn)靜態(tài)絕熱過程與y的測量 2.3.4 多孔塞實(shí)驗(yàn)與焦耳一湯姆孫效應(yīng) 2.3.5 循環(huán)過程與熱機(jī)效率 習(xí)題2 第3章 熱力學(xué)第二定律與熵 3.1 熱力學(xué)第二定律的經(jīng)典表述 3.1.1 自然界實(shí)際熱力學(xué)過程的不可逆性 3.1.2 熱力學(xué)第二定律的經(jīng)典表述 3.2 卡諾定理與熱力學(xué)溫標(biāo) 3.2.1 卡諾定理 3.2.2 一般ρ、V系統(tǒng)內(nèi)能U與體積V的關(guān)系 3.2.3 熱力學(xué)溫標(biāo) 3.3 克勞修斯的等式與不等式 3.4 熵與熵增加原理 3.4.1 熵的定義 3.4.2 熵與熵差的計(jì)算 3.4.3 熱力學(xué)基本方程與T—S圖 3.4.4 熵增加原理與熵的統(tǒng)計(jì)解釋 習(xí)題3 第4章 麥克斯韋—玻爾茲曼分布律 4.1 理想氣體壓強(qiáng)公式與溫度的統(tǒng)計(jì)解釋 4.1.1 氣體分子動理論與理想氣體壓強(qiáng)公式 4.1.2 溫度的統(tǒng)計(jì)解釋 4.2 麥克斯韋分布律及其應(yīng)用 4.2.1 統(tǒng)計(jì)規(guī)律性與概率分布 4.2.2 麥克斯韋速度分布律 4.2.3 麥克斯韋速率分布律 4.2.4 麥克斯韋分布律的應(yīng)用 4.2.5 麥克斯韋速率分布律的實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證 4.3 玻爾茲曼分布律 4.3.1 玻爾茲曼分子數(shù)密度分布律 4.3.2 麥克斯韋－玻爾茲曼分布律 4.4 能量均分定理與理想氣體的熱容量 4.4.1 自由度與能量均分定理 4.4.2 理想氣體的內(nèi)能與熱容量 習(xí)題4 第5章 氣體輸運(yùn)過程的分子動理論基礎(chǔ) 5.1 非平衡態(tài)與非平衡態(tài)過程 5.1.1 平衡態(tài)與非平衡態(tài) 5.1.2 無序向有序的轉(zhuǎn)變 5.2 氣體的熱傳導(dǎo)過程與能量輸運(yùn) 5.2.1 熱傳導(dǎo)的實(shí)驗(yàn)規(guī)律 5.2.2 氣體系統(tǒng)熱傳導(dǎo)實(shí)驗(yàn)規(guī)律的微觀解釋 5.2.3 理論所得結(jié)果的討論 5.3 黏滯性與動量輸運(yùn) 5.3.1 黏滯力的實(shí)驗(yàn)規(guī)律 5.3.2 氣體黏滯性實(shí)驗(yàn)規(guī)律的微觀解釋 5.3.3 理論結(jié)果的討論 5.4 氣體擴(kuò)散現(xiàn)象與物質(zhì)輸運(yùn) 5.4.1 氣體擴(kuò)散的實(shí)驗(yàn)規(guī)律 5.4.2 氣體擴(kuò)散實(shí)驗(yàn)規(guī)律的微觀解釋 5.4.3 理論結(jié)果的討論 5.4.4 稀薄氣體中的輸運(yùn)過程 習(xí)題5 第6章 固、液體性質(zhì)簡介與相變 6.1 固體與液體性質(zhì)簡介 6.1.1 固體性質(zhì)簡介 6.1.2 液體性質(zhì)簡介 6.2 單元系一級相變特征與復(fù)相平衡 6.2.1 相與相變 6.2.2 單元系一級相變的普遍特征 6.2.3 復(fù)相平衡與相平衡條件 6.2.4 相圖 6.2.5 克拉珀龍（Clapeyron）方程 6.3 氣液相變與臨界點(diǎn) 6.3.1 蒸發(fā)與沸騰 6.3.2 飽和蒸氣壓方程和沸點(diǎn)與壓強(qiáng)的關(guān)系 6.3.3 臨界點(diǎn) 6.4 固液相變與固氣相變 6.4.1 固液相變 6.4.2 固氣相變 6.5 相變分類與超流和超導(dǎo)現(xiàn)象 6.5.1 相變分類 6.5.2 超流現(xiàn)象與λ相變 6.5.3 超導(dǎo)電性和正常態(tài)與超導(dǎo)態(tài)相變 習(xí)題6 習(xí)題答案 附錄常用常數(shù)表

章節(jié)摘錄

版權(quán)頁：   插圖：   在第1章和第2章中我們特別強(qiáng)調(diào)了熱力學(xué)過程中的無摩擦準(zhǔn)靜態(tài)過程。由于這種過程經(jīng)過的每個狀態(tài)都是平衡態(tài)，而平衡態(tài)是可以由少數(shù)幾個狀態(tài)參量即可以描述的簡單狀態(tài)，因而無摩擦準(zhǔn)靜態(tài)過程是可以通過少數(shù)幾個狀態(tài)參量來描述其各種細(xì)節(jié)的過程。過程經(jīng)過的每個狀態(tài)既然都是平衡態(tài)，因此過程的每一步都必須使系統(tǒng)與外界在力學(xué)的、熱的、相的和化學(xué)的平衡條件得到滿足（或近似滿足），這樣，系統(tǒng)與外界條件的變化都必須無限緩慢，以保證系統(tǒng)的壓強(qiáng)、溫度等內(nèi)部參量與外界的這些參量時時相同，這在實(shí)際上是不能真正做到的，所以準(zhǔn)靜態(tài)過程只能是一種理想過程，自然界實(shí)際發(fā)生的熱力學(xué)過程都不是準(zhǔn)靜態(tài)過程，而是非平衡態(tài)過程。由于無摩擦的準(zhǔn)靜態(tài)過程是通過控制外界條件無限緩慢變化形成的，因此，通過控制外界條件的變化可以使這種過程反向進(jìn)行，并使系統(tǒng)和外界再回到它們的初始狀態(tài)。如果一個過程發(fā)生后，可以沿原過程的反向進(jìn)行，并使系統(tǒng)和外界都再回到它們初始狀態(tài)，這種過程稱為可逆過程。無摩擦的準(zhǔn)靜態(tài)過程就是可逆過程。由這種準(zhǔn)靜態(tài)過程組成的循環(huán)過程（如卡諾循環(huán)過程）也是既可以進(jìn)行順時針方向的正循環(huán)（熱機(jī)循環(huán)），又可以沿原循環(huán)曲線進(jìn)行逆時針方向的逆循環(huán)（制冷機(jī)循環(huán)）。這種無摩擦的準(zhǔn)靜態(tài)循環(huán)稱為可逆循環(huán)。可逆循環(huán)構(gòu)成的熱機(jī)稱為可逆熱機(jī)，可逆熱機(jī)的正循環(huán)為熱機(jī)，逆循環(huán)為制冷機(jī)。

編輯推薦

《普通高等教育"十一五"國家級規(guī)劃教材?普通物理教程2:熱學(xué)(第2版)》編輯推薦：隨著高校教學(xué)改革的深化，大學(xué)物理課程的教學(xué)學(xué)時被大量壓縮調(diào)整。物理課程中的熱學(xué)教學(xué)學(xué)時，理科院系一般從54學(xué)時壓縮至30學(xué)時左右，工科院系一般也從32學(xué)時壓縮至24學(xué)時左右。熱學(xué)課程的學(xué)時這樣大量壓縮之后，仍沿用原來四五十萬字的大部頭熱學(xué)教材進(jìn)行教學(xué)就困難了?！镀胀ǜ叩冉逃?十一五"國家級規(guī)劃教材?普通物理教程2:熱學(xué)(第2版)》正是為解決當(dāng)前熱學(xué)教學(xué)中的這一困難而編寫的。

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