非零應(yīng)矩彈性理論

內(nèi)容概要

在實(shí)踐中，現(xiàn)行的彈性理論只能解決細(xì)長(zhǎng)桿的問(wèn)題，用于大型工程設(shè)計(jì)出現(xiàn)斷裂現(xiàn)象。本書論述現(xiàn)行彈性理論基礎(chǔ)存在的根本問(wèn)題，不對(duì)彈性力學(xué)復(fù)雜的求解過(guò)程進(jìn)行詳述，運(yùn)用新彈性理論按照材料力學(xué)的內(nèi)容順序進(jìn)行修正。這樣做不僅使新彈性理論與現(xiàn)行理論的對(duì)比明顯，更重要的是彈

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第1章修正彈性理論的依據(jù)——現(xiàn)行彈性理論的基本矛盾1.1等直桿拉伸斜截面上的質(zhì)點(diǎn)不能平衡的矛盾1.2純剪切應(yīng)力狀態(tài)下的質(zhì)點(diǎn)平衡應(yīng)力1.3二向純拉伸應(yīng)力狀態(tài)下的質(zhì)點(diǎn)平衡應(yīng)力1.4二向拉伸及剪切應(yīng)力狀態(tài)下的質(zhì)點(diǎn)平衡應(yīng)力1.5三向應(yīng)力狀態(tài)下的質(zhì)點(diǎn)平衡應(yīng)力1.6用質(zhì)點(diǎn)平衡應(yīng)力解決第三、第四強(qiáng)度理論的危機(jī)1.7剪切定理的推導(dǎo)1.8圓軸扭轉(zhuǎn)剪應(yīng)力不能保證平面假設(shè)1.9圓柱體扭轉(zhuǎn)不平衡問(wèn)題1.10剪應(yīng)力互等定理的局限性1.11梁彎曲部分體不平衡的問(wèn)題1.12柱體純扭轉(zhuǎn)和純彎曲原始3個(gè)邊界條件不足1.13外力簡(jiǎn)化到單位面積上的力矩的極限不為零1.14現(xiàn)行彈性理論不能保證解的唯一性第2章應(yīng)力、應(yīng)矩理論2.1物體內(nèi)微元體上的應(yīng)力、應(yīng)矩狀態(tài)2.2平衡微分方程與剪應(yīng)力互等定理2.3物體內(nèi)微元體斜截面上的應(yīng)力應(yīng)矩2.4任一質(zhì)點(diǎn)的質(zhì)點(diǎn)平衡應(yīng)矩（詳見(jiàn)本章2.11節(jié)應(yīng)矩狀態(tài)分析）2.5邊界條件的修正2.6應(yīng)力的坐標(biāo)變換2.7應(yīng)矩的坐標(biāo)變換2.8主應(yīng)力與應(yīng)力狀態(tài)不變量……

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