大學(xué)物理教程

內(nèi)容概要

　　《大學(xué)物理教程（第2版）：實(shí)物與場(chǎng)》由實(shí)物與場(chǎng)、波與粒子兩部分組成。兩部分單獨(dú)成冊(cè)?！洞髮W(xué)物理教程（第2版）：實(shí)物與場(chǎng)》以實(shí)物與場(chǎng)為主線分兩篇展開(kāi)，第一篇是實(shí)物運(yùn)動(dòng)，內(nèi)容有時(shí)空與質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)、守恒定律與時(shí)空對(duì)稱性、相對(duì)論基礎(chǔ)；第二篇是場(chǎng)，內(nèi)容包括流場(chǎng)及其規(guī)律、靜電場(chǎng)、電路基本定律、電磁相互作用、電磁感應(yīng)與電磁場(chǎng)。每章之后有本章提要和習(xí)題。習(xí)題分A、B、C、D四部分，A、B兩部分屬難度不同的兩部分，書(shū)后附有參考答案，C部分為多項(xiàng)選擇題，D部分為　　英文題?！　　洞髮W(xué)物理教程（第2版）：實(shí)物與場(chǎng)》可作為高等學(xué)校理工科各專業(yè)“大學(xué)物理”課程教材，也可作為其他專業(yè)相關(guān)課程師生的教學(xué)或自學(xué)參考書(shū)。

書(shū)籍目錄

緒論0.1 物理學(xué)的含義0.2 物質(zhì)及其相互作用0.2.1 基本相互作用0.2.2 宇宙大爆炸理論0.2.3 物質(zhì)的態(tài)0.3 物理學(xué)與技術(shù)革命0.4 物理學(xué)的發(fā)展趨勢(shì)與展望第一篇 實(shí)物運(yùn)動(dòng)第1章 時(shí)空與質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)1.1 物質(zhì)運(yùn)動(dòng)時(shí)間空間1.1.1 物質(zhì)與運(yùn)動(dòng)1.1.2 時(shí)間與空間1.2 質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的描述1.2.1 質(zhì)點(diǎn)的機(jī)械運(yùn)動(dòng)1.2.2 位移矢量1.3 質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)變化的描述1.3.1 加速度矢量1.3.2 圓周運(yùn)動(dòng)的角量描述1.3.3 角量與線量的關(guān)系本章 要點(diǎn)習(xí)題第2章 守恒定律與時(shí)空對(duì)稱性2.1 動(dòng)量守恒定律2.1.1 質(zhì)量質(zhì)點(diǎn)質(zhì)心2.1.2 動(dòng)量、動(dòng)量守恒定律2.1.3 實(shí)物相互作用的基本規(guī)律2.1.4 動(dòng)量守恒定律的應(yīng)用2.1.5 沖量、動(dòng)量定理2.2 角動(dòng)量守恒定律2.2.1 角動(dòng)量2.2.2 剛體轉(zhuǎn)動(dòng)慣量的計(jì)算2.2.3 力矩2.2.4 角動(dòng)量定理2.2.5 沖量矩定理2.2.6 角動(dòng)量守恒定律2.3 能量守恒定律2.3.1 能量守恒定律2.3.2 功2.3.3 勢(shì)能2.3.4 動(dòng)能定理、功能原理2.3.5 剛體轉(zhuǎn)動(dòng)的動(dòng)能定理2.4 對(duì)稱性與守恒定律2.4.1 對(duì)稱性2.4.2 時(shí)空對(duì)稱性2.4.3 對(duì)稱性的分類2.4.4 宇稱2.4.5 守恒定律2.4.6 諾特定理2.4.7 時(shí)空對(duì)稱性與三大守恒定律本章 要點(diǎn)習(xí)題第3章 相對(duì)論基礎(chǔ)3.1 伽利略相對(duì)性原理經(jīng)典力學(xué)的時(shí)空觀3.1.1 伽利略相對(duì)性原理3.1.2 伽利略變換3.1.3 經(jīng)典力學(xué)的時(shí)空觀3.2 狹義相對(duì)論基本原理洛倫茲變換3.2.1 狹義相對(duì)論基本原理3.2.2 洛倫茲坐標(biāo)變換式……第二篇 場(chǎng)習(xí)題參考答案附錄1 矢量及其運(yùn)算附錄2 常用物理量數(shù)值表參考文獻(xiàn)

章節(jié)摘錄

版權(quán)頁(yè)：插圖：現(xiàn)在設(shè)想在地面引力場(chǎng)中有一自由下落的升降機(jī)，其中有一人手持一重物，在一個(gè)相當(dāng)小的空間區(qū)域（一個(gè)時(shí)空點(diǎn)及其鄰域），升降機(jī)是一個(gè)以恒定的加速度下落的非慣性系，如果人在升降機(jī)中松開(kāi)重物，由于引力質(zhì)量與慣性質(zhì)量相等，物體在此非慣性系中所受的慣性力與引力的大小相等方向相反，合力為零。原來(lái)相對(duì)升降機(jī)靜止的重物仍然靜止，和在慣性系中完全一樣，也就是說(shuō)，在一個(gè)相當(dāng)小的空間范圍內(nèi)，在引力場(chǎng)中自由下落的加速參考系與慣性系等效。引力在這種自由下落的加速參考系中被消除了，這種加速參考系，被稱為局域慣性系。任何相對(duì)某一局域慣性系作勻速直線運(yùn)動(dòng)的參考系也是局域慣性系。有了局域慣性系的概念后，我們就可以應(yīng)用狹義相對(duì)論中的洛倫茲變換來(lái)討論這些局域慣性系之間物理量的變換關(guān)系，就像在狹義相對(duì)論中討論各個(gè)“勻速”慣性系之間的變換關(guān)系一樣。不過(guò)，我們應(yīng)該注意：在引力場(chǎng)中各點(diǎn)都有各自的局域慣性系，這些局域慣性系，由于它們所處的引力場(chǎng)強(qiáng)度并不相同，所以它們之間一般作加速運(yùn)動(dòng)。在牛頓力學(xué)中，慣性系是指那些不受任何外力作用的自由物體。由于引力是無(wú)法屏蔽的，不存在沒(méi)有外力的環(huán)境，所以牛頓力學(xué)中的那種大范圍的、全空間統(tǒng)一的慣性系實(shí)際上是不存在的。根據(jù)等效原理，我們看到，只有在局域慣性系中，才能真正找到?jīng)]有外力的環(huán)境?？梢?jiàn)，局域慣性系比牛頓力學(xué)中的慣性系的概念更明確，也更一般。根據(jù)愛(ài)因斯坦的等效原理，我們可以得到如下結(jié)論：在自由空間作勻速直線運(yùn)動(dòng)的慣性系中所有的物理定律的形式，與在引力場(chǎng)中作自由降落的局域慣性系中的形式完全相同。由于慣性質(zhì)量與引力質(zhì)量等價(jià)，慣性系與非慣性系之間的差別就可以看作是有無(wú)引力場(chǎng)的差別，一個(gè)作加速運(yùn)動(dòng)的非慣性系，可以與有引力作用的慣性系等效。選擇一個(gè)在引力場(chǎng)中自由下落的加速參考系，可將引力消除而成為局域慣性系。早在1911年，愛(ài)因斯坦在形成他的廣義相對(duì)論之前，他就指出，這一廣義的運(yùn)動(dòng)相對(duì)性不僅適用于力學(xué)現(xiàn)象，而且也適用于其他物理現(xiàn)象。

編輯推薦

《大學(xué)物理教程(第2版):實(shí)物與場(chǎng)》是由高等教育出版社出版的。

圖書(shū)封面

評(píng)論、評(píng)分、閱讀與下載

---

    大學(xué)物理教程 PDF格式下載

---