簡明彈塑性力學(xué)

內(nèi)容概要

　　《簡明彈塑性力學(xué)》系統(tǒng)闡述了彈塑性力學(xué)的基本方程，特別注重介紹各類問題的求解方法及在工程實踐中的應(yīng)用?！逗喢鲝椝苄粤W(xué)》共9章，內(nèi)容包括緒論，應(yīng)力與應(yīng)變分析，彈塑性力學(xué)中的物理關(guān)系，彈性平面問題，簡明彈塑性問題，結(jié)構(gòu)的塑性極限分析，圓板和環(huán)板的塑性極限分析，金屬塊體成形的塑性分析，金屬板料成形分析的力學(xué)方法。各章附有豐富的習(xí)題，書后給出習(xí)題選解和答案?！　　逗喢鲝椝苄粤W(xué)》可作為力學(xué)、機械、土木、航空、核能，冶金、材料等工程專業(yè)研究生教材，也可供有關(guān)工程專業(yè)高年級學(xué)生和工程技術(shù)人員參考。

書籍目錄

第1章 緒論第1節(jié) 彈塑性力學(xué)的發(fā)展、任務(wù)和基本假設(shè)1.1.1 彈塑性力學(xué)的發(fā)展簡況1.1.2 彈塑性力學(xué)的任務(wù)1.1.3 彈塑性力學(xué)的基本假設(shè)1.1.4 彈塑性力學(xué)的求解第2節(jié) 彈塑性力學(xué)的基礎(chǔ)實驗1.2.1 應(yīng)力應(yīng)變曲線1.2.2 靜水壓力(各向均勻受壓)的實驗第3節(jié) 變形體的“本構(gòu)模型”第2章 應(yīng)力與應(yīng)變分析第1節(jié) 應(yīng)力狀態(tài)分析2.1.1 一點的應(yīng)力狀態(tài)2.1.2 三維應(yīng)力狀態(tài)的主應(yīng)力2.1.3 平衡微分方程第2節(jié) 應(yīng)變狀態(tài)分析2.2.1 一點的應(yīng)變狀態(tài)，應(yīng)變與位移的關(guān)系2.2.2 應(yīng)變協(xié)調(diào)方程2.2.3 三維應(yīng)變狀態(tài)下的主應(yīng)變2.2.4 體應(yīng)變習(xí)題第3章 彈塑性力學(xué)中的物理關(guān)系第1節(jié) 廣義胡克定律第2節(jié) 塑性力學(xué)中的屈服條件3.2.1 屈服條件的一般概念3.2.2 兩種常用的屈服條件3.2.3 屈服條件的實驗驗證3.2.4 兩種屈服條件的比較第3節(jié) 關(guān)于塑性力學(xué)中的應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系3.3.1 塑性力學(xué)中的增量理論3.3.2 塑性力學(xué)中的形變理論習(xí)題第4章 彈性平面問題第1節(jié) 彈性力學(xué)中平面問題的應(yīng)力函數(shù)4.1.1 用應(yīng)力表示的協(xié)調(diào)方程4.1.2 應(yīng)力函數(shù)第2節(jié) 多項式形式的應(yīng)力函數(shù)第3節(jié) 直角坐標(biāo)平面問題的例題第4節(jié) 極坐標(biāo)的平面問題習(xí)題第5章 簡單彈塑性問題第1節(jié) 梁的彈塑性彎曲問題第2節(jié) 桿件的彈塑性扭轉(zhuǎn)5.2.1 圓形桿件的彈塑性扭轉(zhuǎn)5.2.2 薄壁圓筒的剪力和扭矩的關(guān)系第3節(jié) 旋轉(zhuǎn)圓盤第4節(jié) 高壓容器的應(yīng)力分析5.4.1 柱形厚壁容器的彈性分析5.4.2 柱形厚壁容器的彈塑性分析5.4.3 厚壁圓筒的塑性極限分析習(xí)題第6章 結(jié)構(gòu)的塑性極限分析第1節(jié) 極限分析的一般概念6.1.1 一般概念和假設(shè)6.1.2 塑性極限分析的基本原理和方法6.1.3 兩種求解極限載荷的方法第2節(jié) 梁的塑性極限分析6.2.1 塑性鉸和梁的極限狀態(tài)6.2.2 梁的極限分析例題第3節(jié) 剛架的塑性極限分析6.3.1 簡單剛架的極限分析6.3.2 基本機構(gòu)疊加法習(xí)題第7章 圓板和環(huán)板的塑性極限分析第1節(jié) 圓板的基本方程和極限條件7.1.1 圓板極限分析的概念7.1.2 簡支圓板的塑性極限分析7.1.3 固支圓板的塑性極限分析第2節(jié) 采用最大彎矩條件對圓板進行極限分析第3節(jié) 塑性環(huán)板的極限分析及其簡化計算7.3.1 外邊界支承環(huán)板的塑性極限分析7.3.2 承受環(huán)形集中載荷作用的環(huán)板7.3.3 具有外懸臂端環(huán)板的塑性極限分析習(xí)題第8章 金屬塊體成形的塑性分析第1節(jié) 一般概念第2節(jié) 塊體塑性成形分析的能量法8.2.1 能量法的原理8.2.2 平面應(yīng)變條件下的鐓粗8.2.3 平面應(yīng)變條件下的拉拔和擠壓8.2.4 軸對稱自由鐓粗8.2.5 軸對稱擠壓和拉拔第3節(jié) 采用簡化的塑性屈服條件8.3.1 平面應(yīng)變條件下的鐓粗8.3.2 軸對稱拉拔第4節(jié) 金屬成形的界限法8.4.1 金屬成形的上限法和下限法8.4.2 例題習(xí)題第9章 金屬板料成形分析的力學(xué)方法第1節(jié) 板料沖壓的軸對稱問題9.1.1 基本假設(shè)9.1.2 薄膜的平衡方程第2節(jié) 用兩種屈服條件分析所對應(yīng)的薄膜受力狀態(tài)9.2.1 用特雷斯卡屈服條件求薄膜力9.2.2 用米澤斯屈服條件求薄膜力第3節(jié) 薄膜板料沖壓的舉例第4節(jié) 帶孔薄膜板料的變形問題參考文獻(xiàn)索引習(xí)題答案

章節(jié)摘錄

版權(quán)頁：插圖：在彈塑性問題中，由于塑性力學(xué)中的物理關(guān)系是非線性的，在具體求解邊值問題時往往遇到許多數(shù)學(xué)上的困難。為此，塑性力學(xué)發(fā)展了許多行之有效的方法?，F(xiàn)選幾種常用的方法簡介如下：靜定問題，這類問題又稱簡單問題。其特點是平衡方程、屈服條件的數(shù)目與所求未知量的數(shù)目相等，因而不用使用塑性力學(xué)中的非線性的本構(gòu)方程便能找出所求的未知量。塑性力學(xué)中的一維問題大都屬于這類問題。例如旋轉(zhuǎn)圓盤、厚壁圓筒、厚壁圓球、實心和空心受扭圓軸、各種截面梁的彈塑性彎曲等都屬于這類問題。在求解這類問題時，一般都采用理想彈塑性力學(xué)模型進行計算。這類問題雖然求解簡便，但在工程實際中卻經(jīng)常遇到，因此很有應(yīng)用價值。界限法又稱上、下限法，是一種很有應(yīng)用價值的分析方法。由于塑性力學(xué)的物理關(guān)系是非線性的因而要找到能滿足全部塑性力學(xué)方程的解是非常困難的，因此若能找到滿足一部分方程的解，而又能對這些解的性質(zhì)作出估計，這項工作是很有意義的。在界限法中將塑性力學(xué)的方程分為兩類：第一類方程包括平衡方程、屈服條件和力的邊界條件，這些條件稱為靜力條件，在這些條件中完全不包括幾何方面的要求。若某一個解能滿足上述的靜力條件，則稱該解為靜力解。用靜力解求得的極限載荷一定比完全解所求得的極限載荷小，最多等于完全解的極限載荷。這里所謂的完全解就是滿足塑性力學(xué)全部條件的解。另一類方程則包括外力所作的功等于內(nèi)部所耗散功的條件以及結(jié)構(gòu)的幾何邊界條件，這里沒有考慮靜力方面的要求，用這種方法求解，稱為機動法，用機動法所求得的極限載荷一般都比完全解所求得的極限載荷大，其中最小的載荷可能與完全解所求得的極限載荷相等。機動法又稱上限法。上限法在金屬塑性成形問題中和板殼塑性極限分析中獲得了非常廣泛的應(yīng)用。這是因為在上限法中，總可以按照某一種破壞機構(gòu)根據(jù)力學(xué)中的虛功原理找出極限載荷的上限值，而破壞機構(gòu)又可以通過實驗方法找到。最合理的破壞模式也就是和實驗結(jié)果一致的模式。主應(yīng)力法是金屬塑性成形中所經(jīng)常使用的一種簡化方法，這種方法在分析問題時，認(rèn)為剪應(yīng)力對材料的屈服影響很小，因而在屈服條件中略去剪應(yīng)力，這時平面應(yīng)變問題中的屈服條件便可簡化。在分析中，還假設(shè)應(yīng)力在一個方向的分布是均勻的。因此在計算中，數(shù)學(xué)形式比較簡單。這種方法不僅能求出各種工藝過程中的總力而且還能找出應(yīng)力分布的規(guī)律以及某些參數(shù)對成形的影響。

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