物理動理學(xué)

前言

《理論物理學(xué)教程》的最后這一卷用于論述物理動理學(xué)①，就廣義而言，應(yīng)該理解為統(tǒng)計(jì)非平衡系統(tǒng)中過程的微觀理論。    與統(tǒng)計(jì)平衡系統(tǒng)的性質(zhì)不同的是，任何物理客體中的動理學(xué)性質(zhì)和微觀相互作用特性的聯(lián)系要更加緊密得多。由此可以看出這些性質(zhì)的極其多樣性以及它們的理論的極其復(fù)雜性。因此，哪些材料應(yīng)該進(jìn)入理論物理學(xué)一般教程的問題，就變得不那么簡單了。    本書內(nèi)容由目錄可清楚了解。這里僅想再作幾點(diǎn)說明。    氣體理論通常被認(rèn)為是動理學(xué)理論的最簡單的一個(gè)分支，本書對此給予了相當(dāng)?shù)淖⒁狻杏昧?/pre>


內(nèi)容概要
本書是《理論物理學(xué)教程》的第十卷，全面詳細(xì)地論述了統(tǒng)計(jì)非平衡系統(tǒng)中過程的微觀理論，特別著重于闡述基本物理概念和一般原理與方法：全書內(nèi)容十分豐富，除了對簡單的氣體動理學(xué)理論給予足夠重視外，還用了幾章篇幅充分論述了等寓體動理學(xué)理論，此外對介電體、金屬、超導(dǎo)體、量子液體以及相變理論中的動理學(xué)基本現(xiàn)象及其研究方法的最普遍問題也進(jìn)行了闡述：本書可作為高等學(xué)校物理類專業(yè)的本科生和研究生教材，也可供教師及其它相關(guān)學(xué)科的科研人員參考。


作者簡介
作者：(俄羅斯)E.M.栗弗席茲 (俄羅斯)皮塔耶夫基斯 譯者：徐錫申 徐春華 黃京民列夫·達(dá)維多維奇·朗道(1908-1968) 理論物理學(xué)家、蘇聯(lián)科學(xué)院院士、諾貝爾物理學(xué)獎獲得者。1908年1月22日生于今阿塞拜疆共和國的首都巴庫，父母是工程師和醫(yī)生。朗道1 9歲從列寧格勒大學(xué)物理系畢業(yè)后在列寧格勒物理技術(shù)研究所開始學(xué)術(shù)生涯。1929-1931年赴德國、瑞士、荷蘭、英國、比利時(shí)、丹麥等國家進(jìn)修，特別是在哥本哈根，曾受益于玻爾的指引。1932-1937年，朗道在哈爾科夫擔(dān)任烏克蘭物理技術(shù)研究所理論部主任。從1 937年起在莫斯科擔(dān)任蘇聯(lián)科學(xué)院物理問題研究所理論部主任。朗道非常重視教學(xué)工作，曾先后在哈爾科夫大學(xué)、莫斯科大學(xué)等學(xué)校教授理論物理，撰寫了大量教材和科普讀物。  朗道的研究工作幾乎涵蓋了從流體力學(xué)到量子場論的所有理論物理學(xué)分支。1927年朗道引入量子力學(xué)中的重要概念——密度矩陣；1930年創(chuàng)立電子抗磁性的量子理論(相關(guān)現(xiàn)象被稱為朗道抗磁性，電子的相應(yīng)能級被稱為朗道能級)：1935年創(chuàng)立鐵磁性的磁疇理論和反鐵磁性的理論解釋；1936-1937年創(chuàng)立二級相變的一般理論和超導(dǎo)體的中間態(tài)理論(相關(guān)理論被稱為朗道相變理論和朗道中間態(tài)結(jié)構(gòu)模型)；1937年創(chuàng)立原子核的幾率理論；1940-1941年創(chuàng)立液氦的超流理論(被稱為朗道超流理論)和量子液體理論；1 946年創(chuàng)立等離子體振動理論(相關(guān)現(xiàn)象被稱為朗道阻尼)；1 950年與金茲堡一起創(chuàng)立超導(dǎo)理論(金茲堡一朗道唯象理論)；1954年創(chuàng)立基本粒子的電荷約束理論；1956-1958年創(chuàng)立了費(fèi)米液體的量子理論(被稱為朗道費(fèi)米液體理論)并提出了弱相互作用的CP不變性。  朗道于1946年當(dāng)選為蘇聯(lián)科學(xué)院院士，曾3次獲得蘇聯(lián)國家獎；1954年獲得社會主義勞動英雄稱號；1 961年獲得馬克斯·普朗克獎?wù)潞透ダ锎摹惗鬲劊? 962年他與栗弗席茲合著的《理論物理學(xué)教程》獲得列寧獎，同年，他因?yàn)閷δ蹜B(tài)物質(zhì)特別是液氦的開創(chuàng)性工作而獲得了諾貝爾物理學(xué)獎。朗道還是丹麥皇家科學(xué)院院士、荷蘭皇家科學(xué)院院士、英國皇家學(xué)會會員、美國國家科學(xué)院院士、美國國家藝術(shù)與科學(xué)院院士、英國和法國物理學(xué)會的榮譽(yù)會員。


書籍目錄
第一章 氣體動理學(xué)理論　1 分布函數(shù)　2 細(xì)致平衡原理　3 玻爾茲曼動理方程　4 H定理　5 向宏觀方程的轉(zhuǎn)變　6 微弱不均勻氣體的動理方程　7 氣體中的熱傳導(dǎo)　8 氣體中的黏性　9 動理系數(shù)的對稱性　10 動理方程的近似解　ll 輕氣體在重氣體中的擴(kuò)散　12 重氣體在輕氣體中的擴(kuò)散　13 存在外場時(shí)氣體中的動理現(xiàn)象　14 輕度稀薄氣體中的現(xiàn)象　15 高度稀薄氣體中的現(xiàn)象　16 動理方程的動力學(xué)推導(dǎo)　17 考慮到三粒子碰撞的動理方程　18 動理系數(shù)的位力展開　19 平衡氣體中分布函數(shù)的漲落　20 非平衡氣體中分布函數(shù)的漲落第二章 擴(kuò)散近似　2l ?？藸栆黄绽士朔匠獭?2 電場中的弱電離氣體　23 非平衡弱電離氣體中的漲落　24 復(fù)合與電離　25 雙極擴(kuò)散　26 強(qiáng)電解質(zhì)溶液中的離子遷移率第三章 無碰撞等離體　27 自洽場　28 等離體中的空間色散　29 無碰撞等離體的電容率　30 朗道阻尼　31 麥克斯韋等離體的電容率　32 縱等離體波　33 離子聲波　34 初始微擾的弛豫　35 等離體回波　36 浸漸電子陷俘　37 準(zhǔn)中性等離體　38 雙溫等離體流體力學(xué)　39 弱色散介質(zhì)中的孤子　40 無碰撞簡并性等離體的電容率第四章 等離體中的碰撞　41 朗道碰撞積分　42 電子與離子之間的能量傳遞　43 等離體中粒子的平均自由程　44 洛倫茲等離體　45 脫逸電子　46 收斂碰撞積分　47 通過等離體波的相互作用　48 高頻極限下等離體中的吸收　49 朗道阻尼的準(zhǔn)線性理論　50 相對論性等離體的動理方程-　51 等離體中的漲落第五章 磁場中的等離體　52 無碰撞冷等離體的電容率　53 磁場中的分布函數(shù)　54 磁旋麥克斯韋等離體的電容率　55 磁旋等離體中的朗道阻尼　56 磁旋冷等離體中的電磁波　57 磁旋等離體中熱運(yùn)動對電磁波傳播的影響　58 磁旋等離體流體力學(xué)方程　59 強(qiáng)磁場中等離體的動理系數(shù)　60 漂移近似第六章 不穩(wěn)定性理論　61 束不穩(wěn)定性　62 絕對不穩(wěn)定性與對流不穩(wěn)定性　63 放大性與不透明性　64 振蕩譜兩分支弱耦合情況下的不穩(wěn)定性　65 有限系統(tǒng)中的不穩(wěn)定性第七章 介電體　66 聲子相互作用　67 介電體中聲子的動理方程　68 介電體中的熱傳導(dǎo) 高溫　69 介電體中的熱傳導(dǎo)低溫　70 雜質(zhì)對聲子的散射　71 介電體中聲子氣體動力學(xué)　72 介電體中的聲吸收長波　73 介電體中的聲吸收短波第八章 量子液體　74 費(fèi)米液體中準(zhǔn)粒子的動理方程　75 費(fèi)米液體的熱導(dǎo)率和黏度　76 費(fèi)米液體中的聲吸收　77 玻色液體中準(zhǔn)粒子的動理方程第九章 金屬　78 剩余電阻　79 電子聲子相互作用　80 金屬中的動理系數(shù) 高溫　81 金屬中的倒逆過程　82 金屬中的動理系數(shù)低溫　83 費(fèi)米面上的電子擴(kuò)散　84 強(qiáng)場中的磁場電流現(xiàn)象 一般理論　85 強(qiáng)場中的磁場電流現(xiàn)象特殊情況　86 反常趨膚效應(yīng)　87 紅外區(qū)的趨膚效應(yīng)　88 金屬中的螺旋波　89 金屬中的磁等離體波　90 磁場中金屬電導(dǎo)率的量子振蕩第十章 非平衡系統(tǒng)的圖解法　91 松原響應(yīng)率　92 非平衡系統(tǒng)的格林函數(shù)　93 非平衡系統(tǒng)的圖解法　94 自能函數(shù)　95 圖解法中的動理方程第十一章 超導(dǎo)體　96 超導(dǎo)體的高頻性質(zhì) 一般公式　97 超導(dǎo)體的高頻性質(zhì) 極限情況　98 超導(dǎo)體的熱導(dǎo)率第十二章 相變動理學(xué)　99 一級相變的動理學(xué) 成核　100 一級相變的動理學(xué) 聚結(jié)　101 二級相變點(diǎn)鄰近序參量的弛豫　102 動理學(xué)標(biāo)度不變性　103 液氦中鄰近A點(diǎn)的弛豫索引外國人名譯名對照表


章節(jié)摘錄
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