強相互作用量子場原理

內容概要

　　從大量N個強子產生的實驗數據（均來自CERN，EHS/NA22，UA1，UA2，UA5，TASSO等實驗機構）當中歸納出亞群動力學對稱性和非線性量子場聯(lián)合偏微分方程，并將兩者結合，用基本解逼近解析解的方法，得到N點截斷Green函數，由此演繹出許多符合實驗數據的表達式，尤其表現在強子質量產生的幾率密度和強相互作用與弱電相互作用關系等方面；并在此基礎上，結合實驗數據及理論本身，對強相互作用量子場原理做了改進與補充?！稄娤嗷プ饔昧孔訄鲈怼分?，表達式及其相互關系的刻畫建立在Schwartz分布、廣義函數、點集拓撲和測度·維度理論的基礎之上?！稄娤嗷プ饔昧孔訄鲈怼房晒┰雍宋锢?、粒子物理等相關專業(yè)的本科高年級學生、研究生，以及從事相關教學研究的教師和研究人員參考閱讀。

作者簡介

　　趙喜，副教授；南京大學物理系本科畢業(yè)，2000年在北京大學技術物理系完成碩士論文；碩士畢業(yè)后一直從事粒子物理研究和計算機教育工作。研究方向：強相互作用量子場原理。
　　趙樹松，教授；北京大學原子能系畢業(yè)；先后在中國科學院高能物理研究所和云南大學物理系工作，從事原子核物理，粒子物理的強相互作用以及量子場原理研究工作逾50年。研究方向：強相互作用量子場原理。

書籍目錄

前言
第1章 N-強子產生需要的量子場論強相互作用場量子質量的形成
1.1 強子多重數N的標度分布與場量子質量
1.2 強子動量的標度分布
1.2.1 亞枚舉統(tǒng)計標度
1.2.2 能量·動量分布的唯象方法
1.3 N-強子產生事例的結構·復演性質
1.4 N-強子動量分布的幾率密度：理論要求
第2章 N-強子產生的拓撲結構：S-T-A整體變量強子發(fā)射源內的場量子：自旋·電荷危機
2.1 三維動量空間中觸發(fā)強子的實驗
2.2 強子噴注實驗：球度S與沖度T
2.3 綜量QN與異面度A的關系
2.4 動量空間中的張量
2.5 高能粒子碰撞的動力學
2.6 N-強子能量極值定理
2.7 Einstein泛函半群·快度分析
2.8 粒子·粒子碰撞與N-個激發(fā)場量子發(fā)展的拓撲過程
2.9 粒子自旋與電荷的關系：自旋危機
2.10 N-強子物理實驗中自旋·電荷的物理圖像微觀粒子拓撲鄰域內測度的數學概念
第3章 Bose-Einstein干涉與強子發(fā)射源截面中耦合（踟，細，蜘）之間的關系：實驗
3.1 強子發(fā)射源·相干性的數學內容
3.2 強子發(fā)射源的觸發(fā)強子（Trigger）實驗
3.3 動量空間的切斷技巧：逼近發(fā)射源運動
3.4 三重海鷗效應：強子發(fā)射源的動力學結構
3.5 激發(fā)量子場內部的N-強子質量序列
3.6 Goldstone定理與質量的Higgs機制
3.7 激發(fā)量子數的相互作用性質
3.8 量子場非線性相互作用的耦合（gR，eg，gw）空間
第4章 質量動力學的N-強子產生實驗與耦合（gR，eg，gw）空間中的場量子
4.1 量子場論的粒子質量定義與種種質量理論
4.2 N-強子物理實驗的質量序列結構
4.3 物理重整化量子場方程中的質量序列
4.4 質量自由度與質量產生幾率的實驗數據
4.5 實驗數據擬合得到的質量產生幾率表達式與質量的k自由度
4.6 質量產生幾率的，S壓低：Ki（gR）效應
第5章 亞群對稱性的物理數學內容
5.1 質量相對統(tǒng)計起伏n/M的序列性質
5.2 強相互作用激發(fā)量子場的全域性質
5.3 動力學的Bose-Einstein關聯(lián)：強子的Bose性與Fermi性
5.4 N個強相互作用場量子的整體行為
第6章 強相作用外場內的Ⅳ-強子產生動力學強子的Fermi-Dirac動力學關聯(lián)
6.1 高能粒子·核碰撞：N-強子的位壘產生理論
6.2 強相互作用核外場·標量場的實驗證據
6.3 強相互作用外場內的強子發(fā)射源性質
6.4 Bose強子質量與動量分布的A依賴
6.5 Fermi強子能量·動量分布的A依賴
6.6 動力學的Fermi-Dirac關聯(lián)：強子的Fermi性與Bose性
第7章 強相互作用外場內強子質量產生的動力學實驗：Bose強子與Fermi強子
7.1 核·核碰撞產生兀介子的能量迷惑
7.2 強相互作用標量場：量子場與經典場
7.3 光子·核碰撞中強子產生過程的偶極共振
7.4 原子核3He強相互作用外場的大共振：γ+3He→ρ0礦動力學過程中ρ介子質量變化的實驗數據
7.5 質子·質子對的兩粒子亞枚舉動量分布
7.6 質子·質子對的Fermi-Diracr動力學關聯(lián)
第8章 亞群對稱性的物理實驗基礎：N-強子產生的普適動力學相似性與重粒子級聯(lián)衰變產生強子的自相似性
8.1 耦合（gR，eg，gw）空間中粒子動量分布與質量的運動學性質
……
第9章 量子場需要的數學概念數學概念中的物理內容
第10章 相對論量子場的數學結構S-矩陣微擾論：古典微積分的局限性量子場論的公理：Schwartz分布的數學理論
第11章 時間·空間的動力學性質
第12章 量子場論走向解析的數學體系
第13章 N個量子場的聯(lián)合偏微分方程組：質量相加規(guī)則
第14章 N個場量子的聯(lián)合偏微分方程組：整體解析性質
第15章 量子場基本原理的N-強子產生實驗
參考文獻

章節(jié)摘錄

版權頁：   插圖：   置換對稱性得到選擇規(guī)則及對過程的禁戒得到大量實驗的長時間的支持。全同粒子系統(tǒng)的對稱與反對表達式（5.71）又叫Bose性（Bose nature），Bose性是對稱波函數；粒子的Fermi性（Fermi nature），是反對稱波函數，與Pauli原理緊緊相連。置換對稱性對N—粒子系統(tǒng)仍然成立。強相互作用的動力學量子態(tài)由電荷、同位、自旋及奇異數、粲數、B數等確定，置換對稱性也成立，由此規(guī)定的躍遷規(guī)則是正確的；與對稱群不等價表示的動力學量子態(tài)之間的躍遷是絕對禁止的；沒有任原理能夠推論出置換對稱性，但有大量實驗支持。 5.強子動量分布實驗：π—K介子Bose性與p—A（A）重子Fermi性的動力學疑難 置換對稱性要求強子發(fā)射源中π介子場（x）的激發(fā)場量子具有完全相同的質量；質子（x）場的激發(fā)場量子具有完相同的質量；場量子增長的每個階段必須完全相等，即場量子發(fā)展中必須保持全同性。Pauli原理適合強相互作用的動力學過程。但是p—A的動量分布實驗數據顯示出與兀介子和K介子非常的相近（圖5.3）。

編輯推薦

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