非線性聲學(xué)

前言

　　本書(shū)第一版的印刷量太小，書(shū)店很快就脫銷(xiāo)，許多讀者來(lái)函索書(shū)，但我手頭存書(shū)有限，難以一一滿(mǎn)足，愛(ài)莫能助?，F(xiàn)在，“非線性”已經(jīng)成為各門(mén)學(xué)科及其應(yīng)用領(lǐng)域共同面臨的問(wèn)題。隨著我國(guó)改革開(kāi)放的大潮日趨洶涌，有關(guān)的科技工作者對(duì)這門(mén)學(xué)科的需求也是今非昔比，希望對(duì)這部分知識(shí)作較為深入的了解，從而跟蹤和探索其新的應(yīng)用領(lǐng)域。加之，近20年來(lái)，非線性聲學(xué)也有了進(jìn)一步的發(fā)展，因此，第一版的內(nèi)容也需要作相應(yīng)的更新?！　”緯?shū)在其第一版的基礎(chǔ)上，作了適當(dāng)?shù)男薷暮脱a(bǔ)充，盡量改正了第一版中的筆誤以及印刷錯(cuò)誤。在第2章中補(bǔ)充了關(guān)于富比尼解的進(jìn)一步研究，廣義黎曼一厄恩肖解的討論及其應(yīng)用。第11章增加了歐拉體系中的輻射力及其應(yīng)用。第13章中增加了氣泡大振幅振動(dòng)的Q-x方程及其應(yīng)用部分。在第14章中增加了三階非線性系數(shù)理論。在第15章中補(bǔ)充了二維孤波部分。在第17章中強(qiáng)調(diào)了積累解的重要性，在二階勢(shì)理論的基礎(chǔ)上提出定解問(wèn)題的方程組和求解步驟，具體討論了各種波入射時(shí)的解答，并對(duì)非線性表面波作了較為深入的研究。近年來(lái)分形學(xué)在聲學(xué)領(lǐng)域有了許多應(yīng)用，故本書(shū)的第18章納入了這部分內(nèi)容?！　”緯?shū)得到中國(guó)科學(xué)院科學(xué)出版基金的資助，作者表示深切的感謝?！　∠抻谥R(shí)和精力，書(shū)中不免（特別是繁雜的具體計(jì)算）有不妥之處，還望不吝指正。

內(nèi)容概要

　　本書(shū)系統(tǒng)地介紹了無(wú)界和有界空間中有限振幅聲波的傳播，其中包括黎曼-厄恩肖非線性波理論、沖擊波形成前的富比尼解、沖擊波理論、非理想介質(zhì)（包括頻散介質(zhì)）中的有限振幅波的傳播理論、聲散射聲、聲參量陣、聲輻射力、聲沖流、氣泡的有限振幅振動(dòng)、二階和三階非線性參數(shù)、水波孤子、聲學(xué)混沌、分形學(xué)在聲學(xué)中的應(yīng)用、固體中的非線性聲學(xué)?！　”緯?shū)討論深入，反映當(dāng)代最新發(fā)展，可供相關(guān)專(zhuān)業(yè)科研工作者、研究生及高年級(jí)本科生參考。

書(shū)籍目錄

第二版前言第一版前言緒論參考文獻(xiàn)第1章　連續(xù)介質(zhì)力學(xué)和熱力學(xué)初步  1.1　拉格朗日體系  1.2　歐拉體系  1.3　物態(tài)方程  1.4　納維-斯托克斯方程  1.5　能量關(guān)系  1.6　歐拉量與拉格朗日量之間的聯(lián)系  1.7　黏熱流體中的拉格朗日方程  1.8　線性聲學(xué)的應(yīng)用范圍  1.9　熱力學(xué)初步  參考文獻(xiàn)第2章　理想介質(zhì)中的有限振幅平面波  2.1　黎曼-厄恩肖解與簡(jiǎn)單波  2.2　沖擊波間斷面的位置  2.3　貝塞爾一富比尼解  2.4　特征線族與R-E不變量及其應(yīng)用  參考文獻(xiàn)第3章　沖擊波　3.1  間斷面的連接條件——蘭金一于戈尼奧關(guān)系　3.2　沖擊波的形成距離　3.3　弱沖擊波理論　3.4　沖擊波的寬度　3.5　弱沖擊波理論的應(yīng)用限制　3.6　關(guān)于有限振幅波衰減問(wèn)題的后記　參考文獻(xiàn)第4章　無(wú)界黏熱流體中的有限振幅平面波  4.1　伯格斯方程  4.2　伯格斯方程的解  4.3　布萊克斯托克橋函數(shù)  參考文獻(xiàn)第5章　有限振幅球面波與柱面波  5.1　伯格斯方程  5.2　大雷諾數(shù)情況下伯格斯方程的解  5.3  小雷諾數(shù)情況下發(fā)散波伯格斯方程的解  5.4　發(fā)散波沖擊波  5.5  芬倫理論  參考文獻(xiàn)第6章　頻散介質(zhì)中的有限振幅波  6.1　弛豫介質(zhì)中物態(tài)方程的修正  6.2　有限振幅波在弛豫介質(zhì)中的傳播  6.3　KdV方程的解與弧波  參考文獻(xiàn)第7章　有界空間的有限振幅波  7.1　有限振幅駐波  7.2　有限振幅共振器  7.3　有限振幅波在邊界面上的反射  7.4　有限波束聲源的有限振幅反射波  7.5　有限振幅波的折射  參考文獻(xiàn)第8章　聲散射聲　8.1　流體動(dòng)力發(fā)聲的萊特希爾理論　8.2　兩正交準(zhǔn)直束的聲散射聲　8.3　兩列平面波的聲散射聲　8.4　兩正交準(zhǔn)直束相互作用的一般討論　8.5　一列平面波與一列行波脈沖的聲散射聲　8.6　聲束的相互作用　8.7　聲散射聲的實(shí)驗(yàn)　結(jié)束語(yǔ)　參考文獻(xiàn)第9章　聲參量發(fā)射陣第10章　參量接收器第11章　聲輻射力第12章　聲流第13章　氣泡的有限振幅振動(dòng)第14章　非線性參數(shù)及其在醫(yī)學(xué)超聲中的應(yīng)用第15章　水波孤子第16章　聲學(xué)中的混沌第17章　固體中的非線性彈性波第18章　分形學(xué)在聲學(xué)中的應(yīng)用

章節(jié)摘錄

　　在前幾章我們?cè)敿?xì)討論了流體中的非線性聲學(xué)，下面將研究介質(zhì)為固體時(shí)的情形。在線性聲學(xué)中我們?cè)缫阎溃?dāng)介質(zhì)為流體時(shí)，描寫(xiě)介質(zhì)的彈性常數(shù)只有一個(gè)（如壓縮系數(shù)），而對(duì)于各向同性的固體，線性彈性系數(shù)卻有兩個(gè)。但在非線性聲學(xué)中，對(duì)流體而言，描寫(xiě)介質(zhì)的二階非線性參數(shù)也只有一個(gè)，即B/A，而對(duì)于固體介質(zhì)，非線性彈性常數(shù)（在二級(jí)近似下，稱(chēng)這種非線性彈性常數(shù)為三階彈性常數(shù)，有的書(shū)中表之為T(mén)OE，是取英文third一order elasticity的字頭縮寫(xiě)）卻不止一個(gè)，最少的是各向同性固體，有3個(gè)獨(dú)立的三階彈性常數(shù)，對(duì)于對(duì)稱(chēng)度最高的立方晶系來(lái)說(shuō)，獨(dú)立的三階常數(shù)有6個(gè)，而最一般的固體有56個(gè)TOE?！　∠旅鎸⒖煽吹剑绻麑椥阅苷钩蓱?yīng)變的多項(xiàng)式，二次方項(xiàng)前面的系數(shù)正好是線性彈性常數(shù)，而應(yīng)變的三次方項(xiàng)前面的系數(shù)正是非線性彈性系數(shù)，故有的著作中將前者稱(chēng)為二階彈性常數(shù)，后者稱(chēng)為三階彈性常數(shù)。如果討論的范圍延伸到更高階的項(xiàng)，則會(huì)出現(xiàn)四階彈性常數(shù)、五階彈性常數(shù)等，本書(shū)只討論到三階常數(shù)為止，關(guān)于更高階的常數(shù)，有興趣的讀者可查閱有關(guān)文獻(xiàn)①?！　⊙芯扛麟A彈性常數(shù)是非常重要的工作，由于它們已經(jīng)與固體的結(jié)構(gòu)，如晶體的晶格常數(shù)緊密聯(lián)系起來(lái)了。眾所周知，二階彈性常數(shù)能夠從測(cè)量聲波的速度反映出來(lái)，波在傳播過(guò)程中碰到彈性常數(shù)有變化的地方，會(huì)產(chǎn)生反射和折射，人們利用這些參數(shù)進(jìn)行無(wú)損檢測(cè)，也就是說(shuō)，對(duì)彈性參數(shù)的測(cè)量能夠提供檢測(cè)信息。在流體中我們已經(jīng)知道，除了利用聲波速（或者阻抗）作為檢測(cè)的特征參數(shù)以外，近年來(lái)還利用非線性參數(shù)B/A來(lái)作為新的特征參數(shù)，從而增加了探測(cè)信息，于是可以預(yù)期，利用三階彈性常數(shù)這組特征參數(shù)，將對(duì)固體結(jié)構(gòu)，晶格因而對(duì)無(wú)損檢測(cè)提供更多更有用的信息，特別對(duì)于金屬的缺陷和位錯(cuò)檢查將會(huì)提供一種有力的工具。

圖書(shū)封面

評(píng)論、評(píng)分、閱讀與下載

---

    非線性聲學(xué) PDF格式下載

---