工程材料的本構(gòu)演繹

前言

工程材料的本構(gòu)行為一直是工程技術(shù)界和力學(xué)學(xué)術(shù)界關(guān)注的焦點(diǎn)之一。其研究熱度之所以長(zhǎng)盛不衰，一方面是由于它涉及工程的安全性，事關(guān)重大；另一方面則是因其機(jī)理復(fù)雜、個(gè)性突出，極富挑戰(zhàn)性。面對(duì)這種勢(shì)態(tài)，部分高校相繼開設(shè)了有關(guān)材料本構(gòu)行為的專門課程。工程材料的本構(gòu)研究由來已久，成果豐碩，但多半散見于科技文獻(xiàn)或有關(guān)專業(yè)教科書的專門章節(jié)，而鮮有見到系統(tǒng)統(tǒng)一、演繹詳實(shí)、論述集中的有關(guān)工程材料本構(gòu)分析的專著或教材。為了滿足有關(guān)工科專業(yè)研究生開課的需要，也為了給感興趣的科技人員提供自學(xué)入門的讀本，作者在總結(jié)、歸納前輩研究成果和個(gè)人科研體驗(yàn)的基礎(chǔ)上，通過八年的教學(xué)實(shí)踐，幾經(jīng)易稿，終于完成了這部統(tǒng)一以連續(xù)介質(zhì)體本構(gòu)律為主線、詳實(shí)演繹工程材料物性的本構(gòu)理論書稿，定名為《工程材料的本構(gòu)演繹》，權(quán)當(dāng)教材或參考書，冀望起到拋磚引玉的作用。本書主要論述工程中常見材料的宏觀本構(gòu)行為，僅在描述某些異常宏觀現(xiàn)象時(shí)引用物質(zhì)微、細(xì)觀結(jié)構(gòu)的特性加以概括詮釋。在這個(gè)框架內(nèi)，本書采用宏觀的唯象方法論述各類工程材料的本構(gòu)行為，提出建模的思路與方法，即從分析和歸納宏觀現(xiàn)象入手，提出假定、構(gòu)建模型，通過力學(xué)數(shù)學(xué)的演繹導(dǎo)出本構(gòu)方程，并給出其適用的條件以及有關(guān)參數(shù)的確定方法。全書共分6章。第1章開宗明義，界定本構(gòu)的含義和理想化的模型類別，給出普適的本構(gòu)公理和完整的本構(gòu)建模內(nèi)涵。第2章和第3章是本書的基礎(chǔ)模塊，作為分析材料本構(gòu)行為的鋪墊；作者采用系統(tǒng)的歸納手法，廣角度地闡述應(yīng)力狀態(tài)理論和應(yīng)變狀態(tài)理論，給出普適的靜力平衡律和幾何協(xié)調(diào)律的微分、積分和變分表達(dá)式，并論證不同表達(dá)方式的等價(jià)性。第4章、第5章和第6章是本書的主體模塊，分別描述三類常見工程材料，即金屬類、混凝土一巖石類和土壤類材料的本構(gòu)行為，剖析傳統(tǒng)的經(jīng)典本構(gòu)模型或具有代表性的實(shí)用本構(gòu)模型，詮釋其建模思路、依據(jù)和適用性。書中用較大篇幅闡述以金屬類材料為背景的經(jīng)典本構(gòu)理論，并在此基礎(chǔ)上加以推廣，進(jìn)而演繹出眾多非金屬類材料的半理論、半經(jīng)驗(yàn)的實(shí)用本構(gòu)方程，給出了完善模型的設(shè)想。

內(nèi)容概要

本書以連續(xù)介質(zhì)體本構(gòu)律為主線，系統(tǒng)論述了金屬類、混凝土一巖石類和土壤類等常見工程材料的力學(xué)行為，剖析了經(jīng)典的或?qū)嵱玫谋緲?gòu)模型，通過詳實(shí)的演繹導(dǎo)出各類材料的本構(gòu)方程，并界定其適用條件、給出了確定有關(guān)本構(gòu)參數(shù)的方法。    本書參照教科書格式編寫，力求深入淺出，使其簡(jiǎn)明扼要；重點(diǎn)突出概念，使其思路明晰；演繹追求嚴(yán)密，使其結(jié)論明確。此外，全書的撰寫始終保持廣角度敘事和開放性分析的風(fēng)格，使書中內(nèi)容富有說理性、啟迪性和可讀性。    本書既可作為高等院校有關(guān)工科專業(yè)研究生和高年級(jí)本科生的教材，也可作為有關(guān)工程科技人員的自學(xué)參考書。

作者簡(jiǎn)介

卓家壽  福建莆田人，1938年生，教授，博士生導(dǎo)師。1984年被評(píng)為首批國(guó)家級(jí)有突出貢獻(xiàn)中青年專家，1991年起享受國(guó)家特殊津貼。曾任國(guó)家教委科技委員會(huì)委員，教育部工程力學(xué)專業(yè)指導(dǎo)委員會(huì)委員，河海大學(xué)工程力學(xué)系主任兼所長(zhǎng)，土木工程學(xué)院院長(zhǎng)等職。在有關(guān)學(xué)術(shù)團(tuán)體擔(dān)任過中國(guó)巖石力學(xué)與工程學(xué)會(huì)常務(wù)理事兼數(shù)模與物模專業(yè)委員會(huì)副主任、江蘇省巖土力學(xué)與工程學(xué)會(huì)理事長(zhǎng)、中國(guó)力學(xué)學(xué)會(huì)計(jì)算力學(xué)專業(yè)委員會(huì)副主任，中國(guó)力學(xué)學(xué)會(huì)流固耦合專業(yè)委員會(huì)委員，南方（15省市）計(jì)算力學(xué)專業(yè)委員會(huì)主任、江蘇省力學(xué)學(xué)會(huì)常務(wù)理事兼計(jì)算力學(xué)專業(yè)委員會(huì)主任，江蘇省科協(xié)委員、《巖石力學(xué)與工程學(xué)報(bào)》副主編等。 
    從事教學(xué)科研近50年，開課15門，培養(yǎng)、指導(dǎo)研究生60多名，承擔(dān)9項(xiàng)國(guó)家自然科學(xué)基金項(xiàng)目、12項(xiàng)國(guó)家科技攻關(guān)項(xiàng)目和60項(xiàng)國(guó)家重點(diǎn)科研項(xiàng)目，出版專著5本．參著4本，主編教材7部、發(fā)表論文160多篇。曾赴美國(guó)，德國(guó)、法國(guó)、日本、澳大利亞和香港、臺(tái)灣等十多個(gè)國(guó)家和地區(qū)參加學(xué)術(shù)交流活動(dòng)或講學(xué)。代表作有《不連續(xù)介質(zhì)力學(xué)問題的界面元法》等。 
    曾獲國(guó)家科技進(jìn)步特等獎(jiǎng)1項(xiàng)：國(guó)家科技進(jìn)步二等獎(jiǎng)1項(xiàng)及省、部級(jí)獎(jiǎng)11項(xiàng)；1999年獲江蘇省高校優(yōu)秀學(xué)科梯隊(duì)帶頭人稱號(hào)，2001年獲全國(guó)優(yōu)秀科技工作者稱號(hào)，2004年獲寶鋼教育基金優(yōu)秀教師獎(jiǎng)。

書籍目錄

前言第1章  緒論  1.1  本構(gòu)關(guān)系概述    1.1.1  本構(gòu)關(guān)系的泛義    1.1.2  理想物質(zhì)的本構(gòu)方程    1.1.3  本構(gòu)律在固體力學(xué)中的地位  1.2  宏觀物性的本構(gòu)模型    1.2.1  彈性模型簡(jiǎn)介    1.2.2  彈塑性模型簡(jiǎn)介    1.2.3  粘彈塑性模型簡(jiǎn)介    1.2.4  彈塑性斷裂與損傷模型簡(jiǎn)介  1.3  本構(gòu)公理簡(jiǎn)介  1.4  本構(gòu)建模的內(nèi)涵第2章  應(yīng)力狀態(tài)與平衡律  2.1  一點(diǎn)的應(yīng)力與應(yīng)力狀態(tài)    2.1.1  應(yīng)力與應(yīng)力狀態(tài)的定義    2.1.2  斜面上應(yīng)力的求解    2.1.3  坐標(biāo)轉(zhuǎn)換的應(yīng)力分量公式  2.2  應(yīng)力張量的主值、主方向和不變量  2.3  最大（?。┱龖?yīng)力與切應(yīng)力    2.3.1  最大（小）正應(yīng)力    2.3.2  最大（?。┣袘?yīng)力    2.3.3  純剪切狀態(tài)的定義與充要條件  2.4  球應(yīng)力與偏應(yīng)力偏應(yīng)力張量的不變量    2.4.1  球應(yīng)力與偏應(yīng)力    2.4.2  偏應(yīng)力張量的不變量    2.4.3  靜水壓力狀態(tài)和純剪切狀態(tài)  2.5  應(yīng)力空間與應(yīng)力狀態(tài)矢偏平面與靜水應(yīng)力軸  2.6  si、σi和τi的直接算式Lode參數(shù)    2.6.1  si、σi和τi的直接算式    2.6.2  Lode角與Lode參數(shù)  2.7  應(yīng)力表示的圖解法——Mohr圓  2.8  靜力平衡律可能應(yīng)力場(chǎng)    2.8.1  Lagrange描述的平衡律（小變形問題）    2.8.2  Euler描述的平衡律    2.8.3  平衡的普適性可能應(yīng)力場(chǎng)第3章  應(yīng)變狀態(tài)與協(xié)調(diào)律  3.1  一點(diǎn)的位移  3.2  一點(diǎn)應(yīng)變狀態(tài)的多種等價(jià)表述    3.2.1  一點(diǎn)應(yīng)變狀態(tài)的應(yīng)變張量表述    3.2.2  基于主應(yīng)變或應(yīng)變張量不變量的表述    3.2.3  基于應(yīng)變球張量和偏張量的表述    3.2.4  一點(diǎn)應(yīng)變狀態(tài)的圖解表示——應(yīng)變Mohr圓  3.3  基于應(yīng)變空間導(dǎo)出的e'i、εi和γi公式  3.4  幾何協(xié)調(diào)律可能位移場(chǎng)    3.4.1  協(xié)調(diào)律的內(nèi)涵    3.4.2  可能位移場(chǎng)  3.5  應(yīng)變率應(yīng)變?cè)隽康?章  金屬類材料的本構(gòu)理論  4.1  金屬類材料的變形特性和本構(gòu)解讀    4.1.1  若干基本試驗(yàn)的成果    4.1.2  試驗(yàn)成果的啟示與本構(gòu)解讀  4.2  彈性問題的本構(gòu)研究    4.2.1  簡(jiǎn)述    4.2.2  線彈性材料的本構(gòu)分析    4.2.3  非線性彈性材料的本構(gòu)分析  4.3  彈塑性問題的本構(gòu)研究    4.3.1  簡(jiǎn)述    4.3.2  屈服準(zhǔn)則應(yīng)力空間中的屈服面    4.3.3  后繼屈服準(zhǔn)則與強(qiáng)化規(guī)律    4.3.4  塑性應(yīng)變分析的理論基礎(chǔ)    4.3.5  彈塑性體的本構(gòu)關(guān)系    4.3.6  基于應(yīng)變空間描述的彈塑性本構(gòu)理論  4.4  粘彈塑性問題的本構(gòu)研究    4.4.1  材料的黏性    4.4.2  粘彈性體的力學(xué)行為與本構(gòu)建模    4.4.3  彈-粘塑性問題的本構(gòu)建模  4.5  彈-粘塑性問題的有限單元法  4.6  關(guān)于損傷和斷裂行為的本構(gòu)研究    4.6.1  損傷行為的本構(gòu)研究    4.6.2  斷裂行為的本構(gòu)研究第5章  混凝土、巖石類材料的本構(gòu)研究  5.1  混凝土巖石類材料的變形與受力特性    5.1.1  一維應(yīng)力狀態(tài)下混凝土的變形特性與強(qiáng)度    5.1.2  雙軸受力狀態(tài)下混凝土的變形特性與強(qiáng)度    5.1.3  三軸受力狀態(tài)下混凝土的變形特性與強(qiáng)度    5.1.4  巖石變形的特性    5.1.5  對(duì)混凝土與巖石一類材料本構(gòu)特性的若干認(rèn)識(shí)  5.2  混凝土巖石類介質(zhì)的破壞類型與準(zhǔn)則    5.2.1  最大拉應(yīng)力準(zhǔn)則    5.2.2  Mohr-Coulomb準(zhǔn)則    5.2.3  Drucker-Prager準(zhǔn)則    5.2.4  Bresler和Pister三參數(shù)模型    5.2.5  Willam-Warnke破壞模型（W-W模型）    5.2.6  Ottosen四參數(shù)模型    5.2.7  Hsieh-Ting-Chen四參數(shù)模型    5.2.8  Griffith斷裂破壞模型  5.3  混凝土作為非線性彈性介質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系    5.3.1  一維應(yīng)力狀態(tài)下的應(yīng)力一應(yīng)變關(guān)系    5.3.2  二維應(yīng)力狀態(tài)下的應(yīng)力一應(yīng)變關(guān)系    5.3.3  三維應(yīng)力狀態(tài)下的應(yīng)力一應(yīng)變關(guān)系  5.4  混凝土巖石類材料作為彈塑性介質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系    5.4.1  彈塑性理論    5.4.2  增量形式本構(gòu)框架第6章  土的本構(gòu)分析  6.1  概述  6.2  土的變形與力學(xué)特性    6.2.1  典型土的變形特性    6.2.2  土的總應(yīng)變與沉降    6.2.3  土體與金屬受力特性的比較  6.3  土體本構(gòu)分析的個(gè)性要點(diǎn)  6.4  土的非線性彈性本構(gòu)模型    6.4.1  Duncan-Chang模型    6.4.2  計(jì)及球張量和偏張量交叉效應(yīng)的非線性彈性模型  6.5  土的彈塑性本構(gòu)分析    6.5.1  簡(jiǎn)述    6.5.2  劍橋模型（彈塑性帽子模型）    6.5.3  修正的劍橋模型    6.5.4  基于修正劍橋模型的應(yīng)力一應(yīng)變關(guān)系附錄  固體力學(xué)問題的張量表述  1  指標(biāo)符號(hào)    1.1  若干約定啞標(biāo)和自由標(biāo)    1.2  Kronecker記號(hào)δij與排列（置換）符號(hào)eijk  2  笛卡兒張量    2.1  坐標(biāo)變換    2.2  笛卡兒張量的定義并矢記號(hào)  3  張量代數(shù)商法則    3.1  張量代數(shù)    3.2  商法則  4  常用的特殊張量  5  二階張量    5.1  實(shí)對(duì)稱張量的主方向和主分量    5.2  Cayley-Hamilton定理    5.3  二階張量的極分解（乘法分解）  6  張量場(chǎng)的若干常用公式    6.1  梯度    6.2  散度    6.3  旋度    6.4  Gauss公式Green公式    6.5  Stokes公式  7  物體的構(gòu)形和坐標(biāo)系  8  形變梯度（兩點(diǎn)張量）和位移梯度    8.1  形變梯度    8.2  位移梯度  9  質(zhì)點(diǎn)的速度物質(zhì)導(dǎo)數(shù)參考文獻(xiàn)

章節(jié)摘錄

插圖：1．2．1彈性模型簡(jiǎn)介所謂彈性，是指物體的應(yīng)力與應(yīng)變之間具有單值函數(shù)關(guān)系，而且在撤除外來作用因素后，又能恢復(fù)原來形狀的物性。彈性體的應(yīng)力只決定于變形前的初始狀態(tài)和變形后的現(xiàn)時(shí)狀態(tài)，而與加載變形的過程無關(guān)。閉合循環(huán)的加、卸載作用的彈性體雖然在過程中產(chǎn)生了變形，但最終物體還是回到原來的初始狀態(tài)，而且對(duì)周圍環(huán)境并不產(chǎn)生任何影響。因此，也可將彈性體材料視為無記憶的物質(zhì)，與加載（變形）歷史（過程）無關(guān)。彈性體又有線彈性體和非線性彈性體之分。線彈性體的本構(gòu)關(guān)系為廣義胡克定律，反映了應(yīng)力一應(yīng)變的線性關(guān)系和變形可逆（彈性）的特性，而非彈性體雖然保留了變形可逆的特性，但其應(yīng)力一應(yīng)變關(guān)系卻呈現(xiàn)非線性的特征，其幾何圖形為折曲狀，如折線型、雙曲線型和對(duì)數(shù)曲線型等。1．2．2彈塑性模型簡(jiǎn)介彈塑性體是由彈性體和塑性體理想元件串聯(lián)組合而成的一種本構(gòu)模型。當(dāng)材料應(yīng)力尚未達(dá)到屈服極限時(shí)，其變形呈彈性特征，而當(dāng)材料進(jìn)入屈服狀態(tài)后，其變形呈現(xiàn)彈塑性特征，總應(yīng)變由彈性應(yīng)變和塑性應(yīng)變兩部分組成，前者應(yīng)用彈性理論計(jì)算、后者采用塑性增量理論獲得。彈塑性體的本構(gòu)理論遠(yuǎn)比彈性體復(fù)雜，它包含判斷從彈性狀態(tài)進(jìn)入彈塑性狀態(tài)的識(shí)別準(zhǔn)則——屈服準(zhǔn)則、塑性應(yīng)變發(fā)展的流動(dòng)法則、加（卸）載條件、后繼屈服的強(qiáng)化理論以及不同狀態(tài)或條件下的本構(gòu)方程等。塑性應(yīng)變是不可逆的變形，是卸載后留下的不可恢復(fù)的殘余變形，它將導(dǎo)致現(xiàn)時(shí)應(yīng)力與現(xiàn)時(shí)應(yīng)變之問不存在單值對(duì)應(yīng)關(guān)系，而與加載（變形）歷史（過程）有關(guān)。這也表明塑性物體是有記憶（變形歷史）特征的。顯然，塑性物體的這些特性與彈性物體相比具有本質(zhì)性的差別。

編輯推薦

《工程材料的本構(gòu)演繹》由科學(xué)出版社出版。

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無

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